合作客戶(hù)/
拜耳公司 |
同濟大學(xué) |
聯(lián)合大學(xué) |
美國保潔 |
美國強生 |
瑞士羅氏 |
相關(guān)新聞Info
-
> 采用殼聚糖-三聚磷酸酯-百里香納米顆粒經(jīng)熱噴墨打印而成的新型活性包裝材料——結論、致謝！
> 從張力角度來(lái)解釋兩個(gè)小固體漂浮在液面上會(huì )靠近還是遠離
> 測量表面張力的方法
> 氫氣泡在水中的表面張力是多少？
> 天宮課堂航天員液橋演示實(shí)驗展示表面張力的神奇作用
> 微尺度區域內靜電相互作用力動(dòng)態(tài)調節和脂質(zhì)雙分子層的分布——摘要、簡(jiǎn)介
> 墨水是怎么產(chǎn)生的？墨水的“前世今生”
> 做完核酸檢測身體變磁鐵？實(shí)則是身體出汗造成摩擦力和表面張力增加
> 表面活性劑對氣體水合物界面張力的影響
> 橡膠膠乳表面張力測量方法：白金環(huán)法VS白金板法
推薦新聞Info
-
> 受磷脂雙分子層啟發(fā)構建ZIBs兩性L(fǎng)B膜——制備高性能碘正極新思路
> 納米活性顆粒表面潤濕性測量方法及具體操作步驟
> 人工沖洗升級為超聲波清洗，可改善新能源電池沖壓配件的表面張力
> LB法組裝Silicalite-1型分子篩晶粒層，制備出高度b-軸取向的ZSM-5分子篩膜
> 微量天平高靈敏測定雞肉中磺胺類(lèi)藥物含量
> 超低軌衛星環(huán)境效應研究也會(huì )用到超微量天平？
> 基于微納米二氧化硅粒子薄膜制備超疏水滌綸織物
> LB膜技術(shù)制備納米薄膜保護鋰電池極片的方法【發(fā)明方案】
> 毛細現象：表面張力和接觸角兩者有什么關(guān)系？
> 超微量天平應用于高阻燃輻照交聯(lián)低煙無(wú)鹵聚烯烴制備
微凝膠顆粒在氣液界面處吸附動(dòng)力學(xué)及動(dòng)態(tài)方程研究——材料與方法
來(lái)源：上海謂載 瀏覽 813 次 發(fā)布時(shí)間:2021-10-21
二、材料
PNIPAM 顆粒是通過(guò)間歇懸浮液合成的 使用文獻中描述的配方進(jìn)行聚合。 17,18 我們使用 N-異丙基丙烯酰胺 (NIPAM) 作為單體 以 N,N-亞甲基雙丙烯酰胺作為交聯(lián)劑 (2 mol%) 過(guò)硫酸鉀作為聚合引發(fā)劑 反應。 我們希望粒子攜帶少量 由于引發(fā)中使用的過(guò)硫酸鉀而產(chǎn)生的電荷 步。 顆粒通過(guò)反復離心純化 18 000g 并用新鮮 Milli-Q 水替換上清液。 該過(guò)程至少重復 5 次。 然后粒子是 冷凍干燥并儲存。 懸浮液是通過(guò)稱(chēng)重制備的 計算量的凍干顆粒和簡(jiǎn)單的 將它們添加到 Milli-Q 水中以獲得所需的濃度 并在使用前攪拌至少 24 小時(shí)。 我們準備庫存 0.5 g l-1 濃度的溶液。 暫停較低 通過(guò)稀釋該儲備溶液來(lái)制備濃度。
三、方法
3.1 顆粒表征
微凝膠的尺寸通過(guò)在 Malvern Zeta Sizer 上的動(dòng)態(tài)光散射測量。 流體動(dòng)力學(xué)直徑 粒子在 20 ? C 是 589 嗎？ 5 nm，使用 Stokes-Einstein 關(guān)系，對應的擴散系數為 7.29 * 10- 13 m2 s- 1 . 校準靜態(tài)光散射用于找到臼齒 通過(guò)擬合這些粒子的質(zhì)量和回轉半徑 假設粒子是球形的形狀因子。 我們使用 dn/dc ? 0.167 ml g-1 文獻報道。19 摩爾質(zhì)量為 1.82 * 106 kg mol-1 和回轉半徑 (Rg) 在 20 ? C 是 200 嗎？ 19 納米。 Rg/Rh 小值表示存在長(cháng)懸垂 更硬的交聯(lián)核心外圍的鏈。 20
3.2 LB 壓力-面積等溫線(xiàn)
狀態(tài)方程（壓力與吸附質(zhì)量的關(guān)系） 使用朗繆爾槽測定。 所有的實(shí)驗都是 在室溫下進(jìn)行。 首先我們仔細清潔 空氣水界面直到壓力區壓縮循環(huán)顯示完美水平線(xiàn)的點(diǎn)，并且 最大壓縮壓力 <0.1 mN m- 1 . 然后我們 將已知數量的顆粒散布在干凈的空氣 - 水中 界面并系統地減少界面面積。 由此產(chǎn)生的壓力變化由壓力記錄 使用 Wilhelmy 板的傳感器。 我們執行 3 組不同的 實(shí)驗：其中兩組是在 NIMA 上進(jìn)行的 帶有 Mini PS4 壓力傳感器的 Langmuir 槽使用紙 威廉餐盤(pán)。 最大和最小可能區域 NIMA 槽上的可用容量分別為 500 cm2 和 40 cm2。 在第一組中，我們研究了高初始粒子 加載。 我們涂抹 100 ml 濃度為 0.5 g l-1 的懸浮液。 我們小心地將懸浮液滴在 使用帶有鋒利尖端的 10 ml 注射器通過(guò)握住 針?lè )浅？拷⑵叫杏诮缑妗?我們盡量均勻 將液滴沉積在初始擴散區域并等待 在我們開(kāi)始我們之前，至少需要 30 分鐘讓系統穩定下來(lái) 測量。 對于第二組實(shí)驗，我們使用 相同的 NIMA 槽，但這次我們在較低的位置研究系統 初始加載。 我們傳播 40 毫升 0.5 克 l-1 濃度 暫停。 我們再進(jìn)行一組實(shí)驗 Kibron 米槽。 最大和最小可能區域 在 Kibron 米槽中為 51.50 cm2 和 3.25 cm2 ， 分別。 我們將 100 毫升 0.035 克 l-1 粒子溶液涂抹在最初 清潔空氣-水界面。 這些加載條件相似 NIMA 的高負載條件。 這 壓縮率保持在較低水平（NIMA 槽為 10 cm2 min-1 Kibron 米槽為 5 cm2 min-1）。 再現性 通過(guò)在下重復實(shí)驗來(lái)檢查實(shí)驗 相同的條件。 我們還檢查了 壓縮和膨脹循環(huán)。 我們發(fā)現滯后在 壓力值 <2 mN m- 1 . 重復壓縮-膨脹循環(huán)，并且在任何實(shí)驗中都沒(méi)有發(fā)現顆粒脫離的證據。
3.3 界面張力測量
我們使用 Dataphysics OCA 設備來(lái)測量表面 微凝膠顆粒負載界面的張力。 我們創(chuàng )造了一種空氣 使用不同濃度的懸浮液中的氣泡 倒針。 界面張力 (g) 計算公式為 解析度 ？ 0.01 mN m- 1 通過(guò)圖像分析從形狀 氣泡使用眾所周知的拉普拉斯方程。 我們轉換 通過(guò)使用將界面張力值轉換為表面壓力 相關(guān)性 P(t) ? g0 - g(t)。 其中 g0 ? 72 mN m- 1 是 空氣-水界面張力值。 對于界面 張力測量準確，我們確保 氣泡足夠大，以至于它基本上被變形 浮力。 鍵數定義為 Bo ? DrgR2/g， 其中，Dr 是流體之間的密度差，R 是 液滴的半徑，g 是界面張力。 它是一個(gè) 重力/浮力和 表面力。 為了準確測量，建議 Bo 應始終介于 0.1 和 1 之間；21 我們檢查這是 在我們所有的測量中。 與表面壓力實(shí)驗一樣，所有張力測量均在室內進(jìn)行 溫度。
微凝膠顆粒在氣液界面處吸附動(dòng)力學(xué)及動(dòng)態(tài)方程研究——摘要、簡(jiǎn)介
微凝膠顆粒在氣液界面處吸附動(dòng)力學(xué)及動(dòng)態(tài)方程研究——材料與方法